隐失波

当光由光密介质（折射率为 n₁）入射到光疏介质（折射率为n₂）时，入射角为θ_i则折射角由斯涅尔定律（Snell’s law）可得为θ_t，可由以下数学式表示： n 1 sin ⁡ θ i = n 2 sin ⁡ θ t {\displaystyle n_{1}\sin \theta _{i}=n_{2}\sin \theta _{t}} 。

接着改变入射角θ_i使其慢慢增大，直到折射角θ_t为90度，我们称此入射角为临界角θ_c，接着继续增加入射角  θ i {\displaystyle \theta _{i}}  使其大于临界角  θ c {\displaystyle \theta _{c}} ，此时光波产生全内反射。

在光密介质  n 1 {\displaystyle n_{1}}  内，反射波与入射波干涉，在界面附近形成驻波，而极小部分的能量会渗入光疏介质  n 2 {\displaystyle n_{2}}  ，电磁场会透出一段距离并沿着界面传播此即为隐失波。

隐失波的强度是随着与界面传播的距离成指数衰减的关系，透出一小段距离  δ z {\displaystyle \delta _{z}}  称为穿透深度dp（depth of penetration），其定义为当穿透之光波强度减弱至原光波强度的三分之一(1/e=36.8%)时的距离。

 δ z = λ 2 π ( n 1 n 2 ) 2 sin 2 ⁡ θ i − 1 {\displaystyle \delta _{z}={\frac {\frac {\lambda }{2\pi }}{\sqrt {\left({\frac {n_{1}}{n_{2}}}\right)^{2}\sin ^{2}\theta _{i}-1}}}} 

采用受抑全内反射的方法可以探测该隐失波的衰减程度，因此其可用来测量两表面间的距离，进而得知上下两表面的共同粗糙度。

应用

隐失波在各个领域都有广泛的应用。在光学上特别广泛。 例如利用隐失波原理制成的分光镜如图。

分光镜示意图。

如果只有单片棱镜，光线发生全反射。而使用两片棱镜，改变棱镜间的空气间隙大小，则能改变分光的比例。同样的原理，也可以在光纤的外层上加一光密物质从而得到光纤内部的性质。